鈇的同位素

主要的鈇同位素

同位素 衰變 丰度 半衰期 (t1/2) 方式 能量 （MeV） 產物 ^287Fl[1] 人造 360 毫秒 α 10.16 ^283Cn ^288Fl 人造 653 毫秒 α 10.076 ^284Cn ^289Fl 人造 2.1 秒 α 9.95 ^285Cn

←Nh（113） Mc（115）→

鈇没有稳定的同位素。

圖表

符號	Z	N	同位素質量（u） [n 1][n 2]	半衰期 [n 1][n 2]	衰變 方式	衰變 產物	原子核 自旋[n 1]
	激發能量[n 2]
^284Fl[2][3]	114	170		2.5 ms	SF	可变	0+
^285Fl[2][3]	114	171	285.18364(47)#	100 ms[4]	α	^281Cn	3/2+#
^286Fl	114	172	286.18424(71)#	130 ms	SF (60%)[n 3]	可变	0+
					α (40%)	^282Cn
^287Fl	114	173	287.18678(66)#	510(+180-100) ms	α	^283Cn
^287mFl[n 4]				5.5# s	α#	^283Cn#
^288Fl	114	174	288.18757(91)#	0.8(+27−16) s	α	^284Cn	0+
^289Fl	114	175	289.19042(60)#	2.6(+12−7) s	α	^285Cn	5/2+#
^289mFl[n 4]				1.1# min	α#	^285Cn#
^290Fl[n 4]	114	176		19 s?	EC	^290Nh	0+
					α	^286Cn

1. 畫上#號的數據代表沒有經過實驗的証明，僅為理論推測。
2. 用括號括起來的數據代表不確定性。
3. 在会自发裂变的核素中是最重的
4. 这种同位素未确认

←	同位素列表	→
鉨的同位素	鈇的同位素	鏌的同位素

同位素與核特性

核合成

能產生Z=114复核的目標、發射體組合

下表列出各種可用以產生114號元素的目標、發射體組合。

目標	發射體	CN	結果
^208Pb	^76Ge	^284Fl	至今失敗
^232Th	^54Cr	^286Fl	尚未嘗試
^238U	^50Ti	^288Fl	尚未嘗試
^244Pu	^48Ca	^292Fl	反應成功
^242Pu	^48Ca	^290Fl	反應成功
^239Pu	^48Ca	^287Fl	尚未嘗試
^248Cm	^40Ar	^288Fl	尚未嘗試
^249Cf	^36S	^285Fl	尚未嘗試

冷聚變

^208Pb(^76Ge,xn)^284−xFl

第一次以冷聚變合成鈇的實驗於2003年法國國家大型重離子加速器（GANIL）進行，產量限制為1.2 pb時並沒有合成任何原子。

熱聚變

^244Pu(^48Ca,xn)^292−xFl (x=3,4,5)

杜布納的一個團隊於1998年11月首次嘗試合成鈇。他們探測到一個源自^289Fl的長衰變鏈。[5]在1999年重複進行的實驗再次合成了兩個鈇原子，這次則是^288Fl。[6]團隊在2002年進一步研究了這項反應。在測量3n、4n和5n中子蒸發激發函數時，他們探測到3個^289Fl原子、12個^288Fl原子及1個新同位素^287Fl原子。根據這些結果，第一個被探測到的原子是^290Fl或^289mFl，而接著的兩個原子是^289Fl。[7]2007年4月利用^285Cn來研究鎶的化學特性時，科學家再次進行這條反應。瑞士保羅謝勒研究所和Flerov核反應實驗室直接探測到兩個^288Fl原子，這為對鈇的首次化學研究打下基礎。

2008年6月，科學家再用該反應來產生^289Fl同位素，以研究鈇的化學特性。這次發現了一個鈇原子，這得以確認它的屬性類似於惰性氣體。

2009年5月至7月，德國重離子研究所第一次研究了這個反應，再進一步嘗試合成Ts。團隊成功確認了^288Fl和^289Fl的合成與衰變數據，合成的原子中，前者有9個，而後者有4個。[8]

^242Pu(^48Ca,xn)^290−x114 (x=2,3,4,5)

杜布納的團隊首先在1999年3月至4月研究了這項反應，並探測到兩個^287Fl原子。[9]由於有關^283Cn的數據有衝突，所以科學家在2003年9月重複進行了該實驗，以確認^287Fl和^283Cn的衰變數據（詳見鎶）。他們通過測量2n、3n和4n激發函數得到了^288Fl、^287Fl和新同位素^286Fl的衰變數據。[10][11]

2006年4月，保羅謝勒研究所和Flerov核反應實驗室的合作計劃曾使用過這項反應來產生^283Cn，以研究鎶的屬性。在2007年4月進行的一項確認實驗中，團隊直接探測到^287Fl，並能夠取得有關鈇原子化學特性的最初數據。

2009年1月，伯克利的團隊使用伯克利充氣分離器（BGS）和新得到的^242Pu樣本繼續進行研究，通過以上反應嘗試合成鈇。2009年9月，他們公佈成功探測到2個鈇原子，分別為^287Fl和^286Fl，證實了Flerov核反應實驗室取得的衰變數據，但是所測量的截面更低。[12]

2009年4月，瑞士和俄羅斯的合作研究計劃再次使用以上反應進行了對鈇化學屬性的研究，其中探測到一個^283Cn原子。

2010年12月，勞倫斯伯克利國家實驗室的團隊公佈發現了^285Fl原子，並觀測到5個衰變產物的新同位素。

作為衰變產物

科學家也曾在鉝和鿫的衰變鏈中觀測到鈇的同位素。

蒸發殘留	觀測到的鈇同位素
^293Lv	^289Fl [11][13]
^292Lv	^288Fl [11]
^291Lv	^287Fl [7]
^294Og, ^290Lv	^286Fl [14]

撤回的同位素

^285Fl

在1999年發現^293Og的報告中，^285Fl是以11.35 MeV能量進行α衰變的，半衰期為0.58 ms。發現者於2001年撤回了這項發現。這個同位素最後是在2010年被合成的，其衰變屬性和1999年報告中的不符，意味著撤回的數據是錯誤的。

同位素發現時序

同位素	發現年份	核反應
^285Fl	2010年	^242Pu(^48Ca,5n)
^286Fl	2002年	^249Cf(^48Ca,3n) [14]
^287aFl	2002年	^244Pu(^48Ca,5n)
^287bFl ??	1999年	^242Pu(^48Ca,3n)
^288Fl	2002年	^244Pu(^48Ca,4n)
^289aFl	1999年	^244Pu(^48Ca,3n)
^289bFl ?	1998年	^244Pu(^48Ca,3n)

原子序為114复核的裂變

2000年至2004年期間Flerov核反應實驗室進行了幾項研究^292Fl複核衰變屬性的實驗。他們所使用的核反應為^244Pu+^48Ca。結果顯示，這些複核進行裂變時主要發射完整軌域原子核，如82
132Sn。另一項發現是，使用^48Ca和^58Fe作為發射體的聚變裂變路徑相似，這表示未來在合成超重元素時有可能使用^58Fe發射體。[15]

核異構體

^289Fl

第一次合成的鈇同位素為^289Fl，它以9.71 MeV的能量進行α衰變，時長為30秒。之後的直接合成實驗中並未被觀測到這種現象。然而，在一次^293Lv的合成實驗中，所測得的衰變鏈釋放了9.63 MeV能量的α粒子，時長為2.7秒。之後其他的衰變都與^289Fl的相似。這很明確地表明，這些衰變活動都是來自於同核異構體的。近期實驗中並未出現類似的活動，表示這種同核異構體的產量約為基態的20%，而第一個實驗觀測到的現象只是巧合。要解釋這個問題，必須進行更多的研究。

^287Fl

使用^242Pu作為目標的初次實驗中，所觀測到的^287Fl同位素進行衰變時放射能量為10.29 MeV的α粒子，時常為5.5秒。其衰變產物再進行自發裂變，時常符合先前合成的^283Cn。後來科學家再沒有觀測到同樣的衰變活動（詳見鎶）。不過，兩者的相關性表示實驗結果是非隨機的，而合成方式是不會影響同核異構體的生成的。這些問題要經過更多研究才能解決。

同位素產量

下表列出直接合成鈇的聚變核反應的截面和激發能量。粗體數據代表從激發函數算出的最大值。+代表觀測到的出口通道。

冷聚變

發射體	目標	CN	1n	2n	3n
^76Ge	^208Pb	^284Fl	<1.2 pb

熱聚變

發射體	目標	CN	2n	3n	4n	5n
^48Ca	^242Pu	^290Fl	0.5 pb, 32.5 MeV	3.6 pb, 40.0 MeV	4.5 pb, 40.0 MeV	<1.4 pb, 45.0 MeV
^48Ca	^244Pu	^292Fl		1.7 pb, 40.0 MeV	5.3 pb, 40.0 MeV	1.1 pb, 52.0 MeV

理論計算

蒸發殘留物截面

下表列出各種目標-發射體組合，並給出最高的預計產量。

MD = 多面；DNS = 雙核系統； σ = 截面

目標	發射體	CN	通道（產物）	σmax	模型	參考資料
^208Pb	^76Ge	^284Fl	1n (^283Fl)	60 fb	DNS	[16]
^208Pb	^73Ge	^281Fl	1n (^280Fl)	0.2 pb	DNS	[16]
^238U	^50Ti	^288Fl	2n (^286Fl)	60 fb	DNS	[17]
^244Pu	^48Ca	^292Fl	4n (^288Fl)	4 pb	MD	[18]
^242Pu	^48Ca	^290Fl	3n (^287Fl)	3 pb	MD	[18]

衰變特性

對Fl不同同位素半衰期的理論估算與實驗結果相符。[19][20]沒有裂變的同位素^298Fl的α衰變半衰期預計有17天。[21][22]

尋找穩定島：^298Fl

根據宏觀—微觀理論^[來源請求]，原子序114是下一個幻數。這意味著，該原子核呈球體狀，而其基態將會有高和寬的裂變位壘，因此自發裂變部分的半衰期會很長。

當原子序為114時，宏觀—微觀理論表示下一個中子幻數為184，因此^298Fl原子核很有可能會是繼^208Pb（原子序82、中子數126）之後下一個滿足雙重幻數的原子核。^298Fl位於理論預計的“穩定島”的中央。然而，其他運用相對論平均場理論的計算顯示，原子序120、122和126才是幻數。有一種可能性是，穩定性並不在單一數字上飆升，而是在原子序從114到126時都是較高的。

由於偶核效應，^297鏌的軌域修正能量最低，因此裂變位壘最高。由於較高的裂變位壘，任何在這穩定島上的原子核都只會進行α衰變，所以半衰期最長的原子核將會是^298Fl。半衰期預計很難超過10分鐘，除非中子數為184的中子軌域實際比理論上預計的更穩定。另外，由於有奇數中子，^297Fl的半衰期可能會更长。

参考文獻

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3. Utyonkov, V. K.; Brewer, N. T.; Oganessian, Yu. Ts.; Rykaczewski, K. P.; Abdullin, F. Sh.; Dmitriev, S. N.; Grzywacz, R. K.; Itkis, M. G.; Miernik, K.; Polyakov, A. N.; Roberto, J. B.; Sagaidak, R. N.; Shirokovsky, I. V.; Shumeiko, M. V.; Tsyganov, Yu. S.; Voinov, A. A.; Subbotin, V. G.; Sukhov, A. M.; Sabel'nikov, A. V.; Vostokin, G. K.; Hamilton, J. H.; Stoyer, M. A.; Strauss, S. Y. Experiments on the synthesis of superheavy nuclei ^284Fl and ^285Fl in the ^239,240Pu + ^48Ca reactions. Physical Review C. 15 September 2015, 92 (3): 034609. Bibcode:2015PhRvC..92c4609U. doi:10.1103/PhysRevC.92.034609. 
4. Utyonkov, V. K.; Brewer, N. T.; Oganessian, Yu. Ts.; Rykaczewski, K. P.; Abdullin, F. Sh.; Dimitriev, S. N.; Grzywacz, R. K.; Itkis, M. G.; Miernik, K.; Polyakov, A. N.; Roberto, J. B.; Sagaidak, R. N.; Shirokovsky, I. V.; Shumeiko, M. V.; Tsyganov, Yu. S.; Voinov, A. A.; Subbotin, V. G.; Sukhov, A. M.; Karpov, A. V.; Popeko, A. G.; Sabel'nikov, A. V.; Svirikhin, A. I.; Vostokin, G. K.; Hamilton, J. H.; Kovrinzhykh, N. D.; Schlattauer, L.; Stoyer, M. A.; Gan, Z.; Huang, W. X.; Ma, L. Neutron-deficient superheavy nuclei obtained in the ^240Pu+^48Ca reaction. Physical Review C. 30 January 2018, 97 (14320): 1–10. Bibcode:2018PhRvC..97a4320U. doi:10.1103/PhysRevC.97.014320. 
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7. Oganessian, Yu. Ts.; Utyonkov, V.; Lobanov, Yu.; Abdullin, F.; Polyakov, A.; Shirokovsky, I.; Tsyganov, Yu.; Gulbekian, G.; Bogomolov, S. Measurements of cross sections for the fusion-evaporation reactions ^244Pu(^48Ca,xn)^292−x114 and ^245Cm(^48Ca,xn)^293−x116. Physical Review C. 2004, 69: 054607. Bibcode:2004PhRvC..69e4607O. doi:10.1103/PhysRevC.69.054607. 
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