Участник:Arbnos/Перевод статей/Чарджино

Это временная версия статьи Чарджино. Если это позволяют правила Википедии, то после внесения в неё правок следует объединить эту страницу со статьёй Чарджино и удалить эту временную страницу (заменив её содержимое шаблоном {{Db-owner}}). Если статья не подходит под формат Википедии, то её можно перенести в другой вики-проект. Обратите внимание, что временная статья не должна содержаться в категориях, предназначенных для основного пространства имён. Используйте конструкцию [[:Категория:Название категории]] вместо [[Категория:Название категории]] для указания, в какие категории эта статья должна включаться.

Чарджино — в физике элементарных частиц гипотетическая частица, которая относится к собственному состоянию заряжённого суперпарнёра, то есть электрически заряженный фермион (со спином 1/2), недавно предсказанный суперсимметрией. Она является линейной комбинацией заряженных вино и хиггсино. Два типа чарджино, которые являются фермионами и электрически заражены, что типично называемы C${\displaystyle {\tilde {\chi }}}$±
1 (легчайшие) и C${\displaystyle {\tilde {\chi }}}$±
2 (тяжелейшие), несмотря на то, что иногда ${\displaystyle {\tilde {\chi }}_{1}^{\pm }}$ и ${\displaystyle {\tilde {\chi }}_{2}^{\pm }}$ также используется по отношению к чарджино, когда ${\displaystyle {\tilde {\chi }}_{i}^{0}}$ используется по отношению к нейтралино. Тяжелейшие чарджино могут распадаться на нейтральный Z бозон и легчайшие чарджино. Оба вида чарджино могут распадаться также на зараженный W бозон и нейтралино (2 для тяжелейших, 1 для легчайших):

C${\displaystyle {\tilde {\chi }}}$±
2 → C${\displaystyle {\tilde {\chi }}}$±
1 + Z0

C${\displaystyle {\tilde {\chi }}}$±
2 → N͂0
2 + W±

C${\displaystyle {\tilde {\chi }}}$±
1 → N͂0
1 + W±

Две пары чарджино в МССМ

В минимальной суперсимметрической Стандандартной модели (МССМ) чарджино являются суперпозициями квантовых состояний (смешение, линейная комбинация) суперпартнёров электрически заряженных полей калибровочных бозонов и бозона Хиггса. В первом случае это взаимодействие с типами гейджино ${\displaystyle {\tilde {W}}^{1}}$ и ${\displaystyle {\tilde {W}}^{2}}$ (вино, партнёров бозонов W^1 и W^2), во втором взимодействие с заряженными хиггсино (партнёр гипотетического бозона Хиггса). От этого вытекают пары чарджино 1 и 2, сокращаемых также ${\displaystyle {\tilde {\chi }}_{1}^{\pm }}$ и ${\displaystyle {\tilde {\chi }}_{2}^{\pm }}$ (иногда также ${\displaystyle {\tilde {C}}_{1}^{\pm }}$ и ${\displaystyle {\tilde {C}}_{2}^{\pm }}$).

Альтернативный состав

Постулировались типы чарджино могущими быть также как суперпозиция заряженных вино-полей ${\displaystyle {\tilde {W}}^{\pm }}$ (взамен ${\displaystyle {\tilde {W}}^{1}}$ и ${\displaystyle {\tilde {W}}^{2}}$) с заряженными типами хиггсино.

Die geladenen Wino-Felder ${\displaystyle {\tilde {W}}^{\pm }}$ sind nämlich selbst bereits Linearkombinationen von ${\displaystyle {\tilde {W}}^{1}}$ und ${\displaystyle {\tilde {W}}^{2}}$, in derselben Weise wie nach dem Standardmodell die elektrisch geladenen W-Bosonen ${\displaystyle W^{\pm }}$ Mischungen der Felder W^1 und W^2 sind:

${\displaystyle {\Psi _{W^{+}} \choose \Psi _{W^{-}}}={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}1&i\\1&-i\end{pmatrix}}{\Psi _{W^{1}} \choose \Psi _{W^{2}}}}$

${\displaystyle \Rightarrow {\Psi _{{\tilde {W}}^{+}} \choose \Psi _{{\tilde {W}}^{-}}}={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}1&i\\1&-i\end{pmatrix}}{\Psi _{{\tilde {W}}^{1}} \choose \Psi _{{\tilde {W}}^{2}}}\,.}$
Darin ist ${\displaystyle \Psi }$ die Wellenfunktion

Wegen hier noch unberücksichtigten Mischung mit den geladenen Higgsinos sind die Felder ${\displaystyle {\tilde {W}}^{\pm }}$ jedoch — anders als W-Bosonen ${\displaystyle W^{\pm }}$ — noch keine Kandidaten für prinzipiell beobachtbare Teilchen.

Литература

• Ахметзянова Э.Н., Долгополов М.В., Дубинин М.Н. Суперсимметричная модель с нарушением CP инвариантности. — 2003. — Т. N 4(30).
• G. Bertone, D. Hooper, J. Silk (2005). "Particle Dark Matter: Evidence, Candidates and Constraints". Physics Reports, vol. 405. pp. 40, 46, 52–56, 108, 111. {{cite conference}}: Неизвестный параметр |booktitle= игнорируется (|book-title= предлагается) (справка)
• Ахметзянова Э.Н., Долгополов M.B., Дубинин M.H. Вклады чарджино-снейтрино и нейтралино-смюон в аномальный магнитный момент мюона. — 2002.

• Беляев А. С., Гладышев А. В. Возможность поиска чарджино на LEP II. — Дубна, 2002. — 39 с. — ISBN JINR E2-97-76.

• Беляев А. С., Гладышев А. В. Возможность поиска чарджино на LEP II. — Дубна, 1997. — 39 с. — ISBN JINR E2-97-76.

[[Категория:Supersymmetry]] [[Категория:Hypothetical elementary particles]]

[[ar:شارجينو]] [[de:Chargino]] [[fr:Chargino]] [[ko:차지노]] [[it:Chargino]] [[he:צ'רג'ינו]] [[ja:チャージーノ]] [[pt:Chargino]] [[sl:Čargino]] [[fi:Chargiino]] [[tl:Chargino]]