DLA によってできるクラスタはブラウン木(英語版)の集まりと見ることができる。DLAクラスタはフラクタルであり、二次元平面上のDLAクラスタのフラクタル次元は、拡散粒子の運動が格子上に制約されない場合およそ 1.71 となる。格子DLA模型のシミュレーションにおけるフラクタル次元は同じ埋め込み次元の非格子DLA模型とはわずかに異なる結果が得られている。
計算機による DLA のシミュレーションは DLA の研究手段として非常に一般的である。DLA のシミュレーションには様々な方法が試みられている。具体的な計算手法のほか、対象とする模型についても様々な方法がある。たとえば適当な埋め込み次元の格子上を拡散粒子がランダムウォークする格子DLA模型[2]や、DLA のシミュレーションは拡散粒子が自由な空間をブラウン運動する非格子DLA模型が研究の対象となり得る。格子DLA模型は拡散粒子の運動や吸着層への取り込みをモンテカルロ法によって表現する。非格子DLA模型では分子動力学によって拡散粒子の運動を扱い、拡散粒子がある一定の距離だけ吸着層に近づいたとき拡散粒子がクラスタに取り込まれる。また、いずれの模型についてもシミュレーションする空間の大きさ(格子模型の場合は格子点数)や拡散粒子の数、シミュレーション空間の端点における境界条件を決める必要があり、様々な条件の下でシミュレーションが行われている。