禁制機制 （禁線 或禁制躍遷 ）是光譜學 在與原子核 、原子 或分子 的吸收與發射相關譜線中，經歷特定选律 不被允許，但如果未進行與該相關聯近似值的情況下，則被允許產生的譜線[ 1] 電偶極近似值 ），該過程不可能發生，但在高階的逼近狀態下（像是磁偶極 或電四極子 ）這種過程是允許的，但速率要低得多。
在黑暗中發出磷光 的材料就是一個例子[ 2]
儘管這種躍遷在名義上是被禁制的，但如果原子核 、原子 或分子 被提升到激發狀態，只是其自發發生的可能性很小。更確切的說，這種激發實體有可能在每單位時間向較低能量的激發狀態進行禁制躍遷；根據定義，這種躍遷的概率遠低於選擇規則所允許的任何一種躍遷。因此，如果可以通過允許的躍遷（或者其它的方式，例如經由碰撞）消除激發狀態，就幾乎可以肯定在進行禁制躍遷之前，會通過任何的躍遷去除激發狀態。然而，大多數的禁制躍遷只是相對的不太可能：只能以這種方式衰變的狀態（稱為準穩度 [來源請求]
在極低密度 的氣體、電漿 ，也就是在外太空 或地球 極端上層大氣 [ 3] 立方公分 可能只有幾顆原子，使得原子之間很難發生碰撞。在這樣的條件下，無論是甚麼原因，一旦原子或分子被激發至準穩度狀態，幾乎就可以肯定會經由禁線輻射光子來釋放能量。雖然準穩度狀態相當罕見，但禁制躍遷發射出的光子在太空中超低密度的氣體中卻占了很大比例。禁制躍遷在高電荷態離子 中可以產生可見光、真空紫外線、軟X射線、和硬X射線的光子；在某些實驗，像是電子束離子阱 [ 4] 儲存環 碰撞 而被再激發。使用雷射光譜 技術，禁制躍遷可以用來穩定目前可用的有著最高精度的原子鐘 和量子鐘
氮 （[N II]在654.8和658.4 奈米 ）、硫 （[S II]在671.6和673.1奈米）、和氧 （[O II]在372.7奈米，[O III]在495.9和500.7奈米）的禁線，是在天體物理電漿 中最常觀測到的。這些譜線在行星狀星雲 和電離氫區 的能量平衡 21公分線 讓很冷的中性氫能被看見，因此在電波天文學 中特別重要。同樣的，在金牛T星光譜線中的[O I]和[S II]的禁線，意味著氣體的密度非常的低。
原子或分子的禁線躍遷會在其符號的前後加上方括號作為識別，例如[O III]或[S II][ 3]
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