Пояснение причин и соответствующее обсуждение вы можете найти на странице Википедия:К удалению/2 августа 2021. Пока процесс обсуждения не завершён, статью можно попытаться улучшить, однако следует воздерживаться от переименований или немотивированного удаления содержания, подробнее см. руководство к дальнейшему действию. Не снимайте пометку о выставлении на удаление до подведения итога обсуждения.
В физической энциклопедии аргументный (магнитный) маятник Дубошинского представлен достаточно подробно[67]. Поэтому ограничимся кратким описанием основных свойств и особенностей этого маятника, характеризующих рассматриваемое явление.
Устройство, принципиальная схема которого представлена на Рис. 1, состоит из механического маятника с низким трением, движущегося в вертикальной плоскости, на свободном конце которого закреплен небольшой постоянный магнит. Под самой низкой точкой движения маятника (эта точка определяется положением равновесия маятника) установлена индуктивная катушка (электромагнит), питаемая от источника переменного токамонохроматической частоты. Ось катушки электромагнита расположена горизонтально к плоскости движения маятника. Таким образом, в каждый момент времени электромагнит оказывает ускоряющее или замедляющее воздействие на магнит, закрепленный на свободном конце маятника, в зависимости от полярности тока в электромагните и от направления движения маятника. Ширина электромагнита должна быть меньше длины маятника, с таким расчетом, чтобы воздействие электромагнита на маятник было значительным лишь на небольшом отрезке траектории его движения, когда постоянный магнит находится в относительно небольшой зоне взаимодействия [-X0, X0], примерно соответствующей ширине электромагнита. Такая пространственная неоднородность поля, воздействующего на маятник, играет ключевую роль в возникновении явления квантования амплитуд.
Электромагнит соединяется с источником синусоидального переменного тока, частота Ω и амплитуда А которого могут варьироваться в широком диапазоне значений (обычно Ω от 20 до 3000 Гц при собственном периоде маятника порядка 0,5 Гц).
Приводя маятник в движение, легко наблюдать следующие особенности его поведения:
1. Из заданного начального положения маятник реализует устойчивый режим колебаний, квантованная амплитуда которого принимает одно из дискретного множества n возможных значений[15]:
где:
n = 2m + к, m = 0, 1, 2, ... , к = 1, 3, 5, ... ,
w0 - собственная частота колебаний осциллятора,
Ω - частота высокочастотного (или низкочастотного) воздействия.
Устойчивость каждой из квантованных амплитуд поддерживается фазовой самонастройкой между маятником и электромагнитом, аналогом которой является автофазировка Векслера – Макмиллана в приборах СВЧ и ускорителях заряженных частиц. В процессе взаимодействия с переменным полем электромагнита маятник извлекает такое количество энергии (порцию энергии), которая компенсирует его диссипативные потери энергии за каждый период (или ряд периодов) его колебаний.
2. Значения квантовых амплитуд и соответствующих порций поглощаемой маятником энергии для каждого устойчивого дискретного режима его колебаний практически не зависят от амплитуды А переменного тока, подаваемого на электромагнит, при ее изменении в очень большом диапазоне значений. При этом, механизм компенсации изменения напряженности магнитного поля электромагнита основан на саморегулируемом изменении фаз взаимодействия, что позволяет обеспечить устойчивые значения амплитуды и частоты колебаний маятника. Если постепенно снижать амплитуду тока, подаваемого на электромагнит, то достигается порог, ниже которого стабильный режим больше не будет поддерживаться, и маятник переместится на более низкий квантованный режим устойчивых колебаний.
3. Значения устойчивых квантовых амплитуд n колебаний маятника и их количество существенно зависят от частоты Ω переменного тока, питающего электромагнит. Чем выше частота Ω, тем большеe количество устойчивых амплитуд колебаний маятника, которые могут быть возбуждены.
4. Воспроизведение устойчивых квантовых амплитуд аргументным маятником связано с режимом резонансного обмена энергией [17] между механическим звеном и электромагнитом, который принципиально отличается от известного классического случая "вынужденных колебаний" осциллятора под действием периодической внешней силы. В классическом случае эффективный обмен энергией между осциллятором и внешним воздействием происходит только тогда, когда частота внешней силы совпадает с собственной частотой осциллятора или очень к ней близка. В случае аргументного маятника, устойчивые колебания реализуются, когда собственная частота w0 маятника и частота Ω внешнего воздействия могут отличаться на два и более порядка. При этом, в устойчивом режиме маятник всегда колеблется на частоте, близкой к его собственной частоте w0.
В соответствие с теорией аргументных колебаний, обобщенной в работах[2][13][15][29], были получены результаты, позволившие: сформулировать закон квантованного распределения расстояний планет и спутников планет солнечной системы[8][9][14]; сформулировать закон квантованного распределения частот биологических ритмов на планете Земля[68]; показать возможность вычисления квантованных амплитуд при взаимодействии СВЧ и лазерного излучений[2][7], осуществить генерацию энергии с дискретным спектром устойчивых амплитуд[34][35] и др.
Примечания
↑Doubochinski D.B., Doubochinski J.B. et al. Quantification des amplitudes et de l'énergie absorbée par les systèmes oscillatoires macroscopiques sous l'action de la force périodique. Comptes rendus de la Xeme Conférence Internationale sur l'acoustique électronique. Tachkent, URSS, 1978.
↑ 123Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б., Шабанский В.П. О дискретных стационарных колебаниях системы в поле неоднородной высокочастотной силы. ЖТФ, 49, 6, 1160, 1979. [Sov. Phys.-Tech. Phys. 24, 642(1979). USA].
↑Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б О возбуждении волной колебаний осциллятора с дискретным рядом устойчивых амплитуд. ДАН СССР, 1982, т. 265, N°3, стр. 605 – 607; [Sov. Phys. Doklady 46, 149 (1982). USA].
↑Doubochinski D.B., Doubochinski J.B., Damgov V.N. Absorption par l'oscillateur d'une portion d'énergie en interaction avec l'onde électromagnétique. Comptes-rendus de l'Académie Вulgare des Sciences, 1984, Vol. 37, No. 6, pp. 745 - 747.
↑Doubochinski D.B., Doubochinski J.B., Damgov V.N., Amorçage des oscillations entretenues avec la série discrète des amplitudes stables. Comptes-rendus de l'Académie Bulgare des Sciences. Tome 39, No. 9, 1986.
↑Doubochinski D.B., Doubochinski J.B. Amorçage argumentaire d'oscillations entretenues avec série discrète d'amplitudes stables. E.D.F.- BULLETIN de la direction des études et recherches - Série C, N°1, France. 1991.
↑ 12Doubochinski D.B., Damgov V.N. On the wave nature and dynamical quantization (in the large) of the solar system planet and satellite arrangement. NASA ADS Astronomy Abstract Service. Report (ISSN 0861-1459), vol. 45, no. 2, 1992, p. 27-30.
↑ 12Doubochinski D.B., Damgov V.N. The wave nature and dynamical quantization of the solar system. NASA ADS Astronomy Abstract Service. Earth, Moon, and Planets (ISSN 0167-9295), vol. 56, no. 3, March 1992, p. 233-242.
↑Tennenbaum J. Amplitudes quantiques – une propriété élémentaire des systèmes vibratoires (découvert de Doubochinski). FUSION, La science, passionnément, N° 85, Paris, France. 2001.
↑Tennenbaum J. Amplitudes Quantization – As an Elementary Property of Macroskopic Vibrating systems vibratoires. 21st CENTURY. SCIENCE & TECHNOLOGY. Winter 2005 – 2006.
↑ 12Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б. и др. Способ возбуждения аргументных незатухающих колебаний. Авторское свидетельство No. 355598, СССР, декабрь 1972.
↑ 12Дубошинский Д.Б., Дубошинский Я.Б. и др. Аргументный мотор с множеством скоростей. Сборник «Вопросы возбуждения незатухающих колебаний. N° 2, Владимир, СССР, 1974. Стр. 60 – 69.
↑Дубошинский Д.Б., Турсунов Ш. Возбуждение аргументных колебаний в электрических системах. Межуниверситетский сборник «Радиопомехи в области низких частот и их происхождение». Vladimir, СССР, 1980, стр. 59 - 64.
↑Tranquillo Janisch. Construction and Characterization of a Doubochinski Pendulum (Bachelorvortrag). Univrsity of Zurich. Physik-Institut. Seminar in Physics. 2016.