Sistema lagrangiano

En matemáticas, un sistema lagrangiano[1]​ es un par (Y, L), que consiste en un fibrado suave Y → X y una densidad lagrangiana L, lo que hace que el operador diferencial de Euler-Lagrange actúe en secciones de Y → X.

En mecánica clásica, muchos sistemas dinámicos son sistemas lagrangianos. El espacio de configuración de dicho sistema lagrangiano es un haz de fibras Q → ℝ en el eje de tiempo sobre ℝ. En particular, Q = ℝ × M si un marco de referencia es fijo. En teoría clásica de campos, todos los sistemas de campo lo son de Lagrange.

Lagrangianos y operadores de Euler-Lagrange

Una densidad lagrangiana L (o, simplemente, un lagrangiano) de orden r se define como una n-forma, n = dim X, de variedades de jets orden r J^rY sobre Y.

Un lagrangiano L puede ser introducido como un elemento del bicomplejo variacional del álgebra graduada diferencial O^∗_∞(Y) de formas exteriores en la variedad de jets de Y → X. El operador cohomólogo de este bicomplejo contiene el operador variacional δ que, actuando en L, define el operador asociado de Euler-Lagrange δL.

En coordenadas

Dado el haz coordenado x^λ, y^i en un haz de fibras Y y las coordenadas adaptadas x^λ, y^i, y^i_Λ, (Λ = (λ₁, ...,λ_k), |Λ| = k ≤ r) en las variedades de jets J^rY, un lagrangiano L y su operador de Euler-Lagrange se expresan como

${\displaystyle L={\mathcal {L}}(x^{\lambda },y^{i},y_{\Lambda }^{i})\,d^{n}x,}$

${\displaystyle \delta L=\delta _{i}{\mathcal {L}}\,dy^{i}\wedge d^{n}x,\qquad \delta _{i}{\mathcal {L}}=\partial _{i}{\mathcal {L}}+\sum _{|\Lambda |}(-1)^{|\Lambda |}\,d_{\Lambda }\,\partial _{i}^{\Lambda }{\mathcal {L}},}$

donde

${\displaystyle d_{\Lambda }=d_{\lambda _{1}}\cdots d_{\lambda _{k}},\qquad d_{\lambda }=\partial _{\lambda }+y_{\lambda }^{i}\partial _{i}+\cdots ,}$

denotan las derivadas totales.

Por ejemplo, un lagrangiano de primer orden y su operador de Euler-Lagrange de segundo orden toman la forma

${\displaystyle L={\mathcal {L}}(x^{\lambda },y^{i},y_{\lambda }^{i})\,d^{n}x,\qquad \delta _{i}L=\partial _{i}{\mathcal {L}}-d_{\lambda }\partial _{i}^{\lambda }{\mathcal {L}}.}$

Ecuaciones de Euler-Lagrange

El núcleo de un operador de Euler-Lagrange proporciona las ecuaciones de Euler-Lagranges δL = 0.

Cohomología y los teoremas de Noether

Una cohomología del bicomplejo variacional conduce a la llamada fórmula variacional

${\displaystyle dL=\delta L+d_{H}\Theta _{L},}$

donde

${\displaystyle d_{H}\Theta _{L}=dx^{\lambda }\wedge d_{\lambda }\phi ,\qquad \phi \in O_{\infty }^{*}(Y)}$

es el diferencial total y θ_L es un equivalente de Lepage de L. El teorema de Noether y el segundo teorema de Noether son corolarios de esta fórmula variacional.

Variedades clasificadas

Extendido a variedades clasificadas, el bicomplejo variacional proporciona una descripción de los sistemas lagrangianos clasificados de variables pares e impares.[2]​

Formulaciones alternativas

De manera diferente, los operadores lagrangianos, los de Euler-Lagrange y las ecuaciones de Euler-Lagrange se introducen en el marco del cálculo de variaciones.

Mecánica clásica

En la mecánica clásica, las ecuaciones de movimiento son ecuaciones diferenciales de primer y segundo orden en una variedad M o varios haces de fibras Q sobre ℝ. Una solución de las ecuaciones de movimiento se llama movimiento.[3]​[4]​

Véase también

• Mecánica lagrangiana
• Cálculo de variaciones
• Teorema de Noether
• Identidades de Noether
• Haz de jets
• Jet
• Bicomplejo variacional

Referencias

1. Marco Mazzucchelli (2011). Critical Point Theory for Lagrangian Systems. Springer Science & Business Media. p. 188. ISBN 9783034801638. Consultado el 29 de septiembre de 2018. 
2. Sardanashvily, 2013
3. Arnold, 1989, p. 83
4. Giachetta, Mangiarotti y Sardanashvily, 2011, p. 7

Bibliografía

• Arnold, V. I. (1989), Mathematical Methods of Classical Mechanics, Graduate Texts in Mathematics 60 (second edición), Springer Science+Business Media, ISBN 0-387-96890-3 .
• Giachetta, G.; Mangiarotti, L.; Sardanashvily, G. (1997). New Lagrangian and Hamiltonian Methods in Field Theory. World Scientific. ISBN 981-02-1587-8. 
• Giachetta, G.; Mangiarotti, L.; Sardanashvily, G. (2011). Geometric formulation of classical and quantum mechanics. World Scientific. ISBN 978-981-4313-72-8. 
• Olver, P. (1993). Applications of Lie Groups to Differential Equations (2 edición). Springer-Verlag. ISBN 0-387-94007-3. 
• Sardanashvily, G. (2013). «Graded Lagrangian formalism». Int. G. Geom. Methods Mod. Phys. (World Scientific) 10 (5). ISSN 0219-8878. arXiv:1206.2508. doi:10.1142/S0219887813500163. 

Enlaces externos

• Sardanashvily, G. (2009). Fibre Bundles, Jet Manifolds and Lagrangian Theory. Lectures for Theoreticians. Bibcode:2009arXiv0908.1886S. arXiv:0908.1886. 

• Datos: Q7424540