Grupo de gauge (matemáticas)

Un grupo de gauge[1]​ (también conocido como grupo de paso, grupo de calibre o grupo gauge[2]​) es un grupo de simetrías de gauge del campo de Yang-Mills de conexiones en un fibrado principal. Dado un paquete principal ${\displaystyle P\to X}$ con una estructura de grupo de Lie ${\displaystyle G}$, un grupo de pasos se define como un grupo de sus automorfismos verticales. Este grupo es isomorfo al grupo ${\displaystyle G(X)}$ de secciones globales del grupo asociado ${\displaystyle {\widetilde {P}}\to X}$, cuya fibra típica es un grupo ${\displaystyle G}$ que actúa sobre sí mismo por la representación adjunta. El elemento de la unidad de ${\displaystyle G(X)}$ es una sección constante de valores unitarios ${\displaystyle g(x)=1}$ de ${\displaystyle {\widetilde {P}}\to X}$.

Al mismo tiempo, la teoría de norma gravitacional ejemplifica la teoría de campos covariantes clásica en un marco de haces principal cuyas simetrías de paso son transformaciones covariantes generales que no son elementos de un grupo de indicadores.

Se debe enfatizar que, en la literatura física sobre teoría de campo de gauge, un grupo de estructura de un haz principal a menudo se denomina grupo de gauge.

En teoría cuántica de gauge, se considera un subgrupo normal ${\displaystyle G^{0}(X)}$ de un grupo de pasos ${\displaystyle G(X)}$ que es el estabilizador

${\displaystyle G^{0}(X)=\{g(x)\in G(X)\quad :\quad g(x_{0})=1\in {\widetilde {P}}_{x_{0}}\}}$

de algún punto ${\displaystyle 1\in {\widetilde {P}}_{x_{0}}}$ de un grupo de haces ${\displaystyle {\widetilde {P}}\to X}$. Se llama grupo de indicadores puntuales. Este grupo actúa libremente en un espacio de conexiones principales. Obviamente, ${\displaystyle G(X)/G^{0}(X)=G}$. También se presenta el "${\displaystyle {\overline {G}}(X)=G(X)/Z}$ del grupo de indicadores efectivo", donde ${\displaystyle Z}$ es el centro de un grupo de indicadores ${\displaystyle G(X)}$. Este grupo ${\displaystyle {\overline {G}}(X)}$ actúa libremente en un espacio de conexiones principales irreducibles.

Si un grupo de estructura ${\displaystyle G}$ es un grupo matricial semisimple complejo, se puede introducir el espacio de Sóbolev ${\displaystyle {\overline {G}}_{k}(X)}$ de un grupo de gauge ${\displaystyle G(X)}$. Es un grupo de Lie. Un punto clave es que la acción de ${\displaystyle {\overline {G}}_{k}(X)}$ en una terminación de Sóbolev ${\displaystyle A_{k}}$ de un espacio de conexiones principales es suave, y que un espacio de órbita ${\displaystyle A_{k}/{\overline {G}}_{k}(X)}$ es un espacio de Hilbert. Es un configuración espacial de la teoría de la medida cuántica.

Referencias

1. G. 't Hooft (2005). 50 Years of Yang-Mills Theory. World Scientific. pp. 18 de 487. ISBN 9789812567147. Consultado el 29 de septiembre de 2018. 
2. Diccionario de física. Editorial Complutense. 2008. pp. 240 de 639. ISBN 9788474918106. Consultado el 29 de septiembre de 2018. 

Bibliografía

• Mitter, P., Viallet, C., On the bundle of connections and the gauge orbit manifold in Yang – Mills theory, Commun. Math. Phys. 79 (1981) 457.
• Marathe, K., Martucci, G., The Mathematical Foundations of Gauge Theories (North Holland, 1992) ISBN 0-444-89708-9.
• Mangiarotti, L., Sardanashvily, G., Connections in Classical and Quantum Field Theory (World Scientific, 2000) ISBN 981-02-2013-8.

Véase también

• Teoría de campo de gauge
• Fibrado principal
• Simetría de paso (matemáticas)

• Datos: Q11301672