二体問題

古典力学において、二体問題（にたいもんだい、英: Two-body problem）とは、互いに重力相互作用を及ぼす2つの質点の動きを扱う問題である。身近な例としては、惑星の周りを回る衛星、恒星の周りを回る惑星、共通重心の周りを回る連星や、原子核の周りを回る古典的な電子などがある。

全ての二体問題は、独立した一体問題に帰着させて解くことができる。しかし、三体問題やそれ以上の多体問題は、特別な場合を除いて解くことはできない。

問題の記述

${\displaystyle t}$ を時刻、${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{1}(t)}$, ${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{2}(t)}$ を時刻 ${\displaystyle t}$ における2つの質点の位置ベクトル、${\displaystyle m_{1}}$, ${\displaystyle m_{2}}$ を2つの質点の質量、${\displaystyle G}$ を万有引力定数、${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{1}(0)}$, ${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{2}(0)}$ を最初の位置ベクトル、${\displaystyle {\boldsymbol {v}}_{1}(0)}$, ${\displaystyle {\boldsymbol {v}}_{2}(0)}$ を最初の速度ベクトルとする。二体問題の最終的な目標は、連立方程式

${\displaystyle {\begin{cases}m_{1}{\frac {d^{2}{\boldsymbol {x}}_{1}}{dt^{2}}}=-Gm_{1}m_{2}{\frac {{\boldsymbol {x}}_{1}-{\boldsymbol {x}}_{2}}{|{\boldsymbol {x}}_{1}-{\boldsymbol {x}}_{2}|^{3}}}\\m_{2}{\frac {d^{2}{\boldsymbol {x}}_{2}}{dt^{2}}}=-Gm_{1}m_{2}{\frac {{\boldsymbol {x}}_{2}-{\boldsymbol {x}}_{1}}{|{\boldsymbol {x}}_{2}-{\boldsymbol {x}}_{1}|^{3}}}\end{cases}}}$

を解き、ベクトル関数 ${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{1}(t)}$, ${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{2}(t)}$ を、それぞれ ${\displaystyle m_{1}}$, ${\displaystyle m_{2}}$, ${\displaystyle t}$, ${\displaystyle G}$, ${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{1}(0)}$, ${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{2}(0)}$, ${\displaystyle {\boldsymbol {v}}_{1}(0)}$, ${\displaystyle {\boldsymbol {v}}_{2}(0)}$ を用いて表すことである。

運動の第2法則により、

${\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{12}({\boldsymbol {x}}_{1},{\boldsymbol {x}}_{2})=m_{1}{\ddot {\boldsymbol {x}}}_{1}\quad \quad \quad ({\text{式　1}})}$

${\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{21}({\boldsymbol {x}}_{1},{\boldsymbol {x}}_{2})=m_{2}{\ddot {\boldsymbol {x}}}_{2}\quad \quad \quad ({\text{式　2}})}$

と書ける。ここで、

${\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{12}}$ は質量1が質量2から受ける力であり、

${\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{21}}$ は質量2が質量1から受ける力である。

これをもとに、2つの一体問題に帰着させることで、二体問題を解くことができる。式1と式2を足すと、重心の運動を表す方程式になる。式1から式2を引くと、ベクトル${\displaystyle {\boldsymbol {r}}\equiv {\boldsymbol {x}}_{1}-{\boldsymbol {x}}_{2}}$の経時変化となる。2つの解を組み合わせることで、軌跡${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{1}(t)}$と${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{2}(t)}$が記述できる。

重心の動き

式1と式2を足すと、

${\displaystyle m_{1}{\ddot {\boldsymbol {x}}}_{1}+m_{2}{\ddot {\boldsymbol {x}}}_{2}=(m_{1}+m_{2}){\ddot {\boldsymbol {x}}}_{\mathrm {com} }={\boldsymbol {F}}_{12}+{\boldsymbol {F}}_{21}=0}$

となる。ここで、2つめの等号は運動の第3法則${\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{12}=-{\boldsymbol {F}}_{21}}$を用いた。これを変形して

${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{\mathrm {com} }\equiv {\frac {m_{1}{\boldsymbol {x}}_{1}+m_{2}{\boldsymbol {x}}_{2}}{m_{1}+m_{2}}}}$

となり、これは重心の位置を表す。ここから得られる式

${\displaystyle {\ddot {\boldsymbol {x}}}_{\mathrm {com} }=0}$

は、重心の速度${\displaystyle {\dot {\boldsymbol {x}}}_{\mathrm {com} }}$と、 全運動量${\displaystyle m_{1}{\dot {\boldsymbol {x}}}_{1}+m_{2}{\dot {\boldsymbol {x}}}_{2}}$が一定であることを意味する。 つまり、重心の位置と速度は、初期位置と初期速度から一意に決まる。

変位ベクトルの動き

上の式を相対質量で割り、1式から2式を引くと、

${\displaystyle {\ddot {\boldsymbol {r}}}={\ddot {\boldsymbol {x}}}_{1}-{\ddot {\boldsymbol {x}}}_{2}=\left({\frac {{\boldsymbol {F}}_{12}}{m_{1}}}-{\frac {{\boldsymbol {F}}_{21}}{m_{2}}}\right)=\left({\frac {1}{m_{1}}}+{\frac {1}{m_{2}}}\right){\boldsymbol {F}}_{12}}$

が得られる。ここで、${\displaystyle {\boldsymbol {r}}}$は、質量2から質量1への変位ベクトルである。

2つの物体に働く力は${\displaystyle {\boldsymbol {r}}}$の関数となり、${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{1}}$と${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{2}}$の絶対値には関係しない。 この式は次のように書ける。

${\displaystyle \mu {\ddot {\boldsymbol {r}}}={\boldsymbol {F}}_{12}({\boldsymbol {x}}_{1},{\boldsymbol {x}}_{2})={\boldsymbol {F}}({\boldsymbol {r}})}$

ここで${\displaystyle \mu }$は換算質量であり、

${\displaystyle \mu ={\frac {1}{{\frac {1}{m_{1}}}+{\frac {1}{m_{2}}}}}={\frac {m_{1}m_{2}}{m_{1}+m_{2}}}}$

である。

従って、${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{1}}$ と ${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{2}}$ の軌跡の方程式は、時刻 ${\displaystyle t}$ における2物体間の重心の位置ベクトル ${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{\mathrm {com} }(t)}$, 質量2から質量1への変位ベクトル ${\displaystyle {\boldsymbol {r}}(t)}$ を使って、

${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{1}(t)={\boldsymbol {x}}_{\mathrm {com} }(t)+{\frac {m_{2}}{m_{1}+m_{2}}}{\boldsymbol {r}}(t)}$

${\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{2}(t)={\boldsymbol {x}}_{\mathrm {com} }(t)-{\frac {m_{1}}{m_{1}+m_{2}}}{\boldsymbol {r}}(t)}$

と書くことができる。

関連項目

• ケプラーの法則
• ビリアル定理
• 2体ポテンシャル
• Kepler problem（ケプラー問題）