Эффект Томсона

Термоэлектрические явления
Принципы
Термоэлектрические явления эффект Зеебека эффект Пельтье эффект Томсона эффект Эттингсгаузена Эффект Нернста — Эттингсгаузена
Применения
Термоэлектрические материалы Термопара Элемент Пельтье Термоэлектрогенератор Радиоизотопный термоэлектрический генератор

Эффект Томсона — одно из термоэлектрических явлений, заключающееся в том, что в однородном неравномерно нагретом проводнике с постоянным током, дополнительно к теплоте, выделяемой в соответствии с законом Джоуля — Ленца, в объёме проводника будет выделяться или поглощаться дополнительная теплота Томсона в зависимости от направления тока.

Количество теплоты Томсона пропорционально силе тока, времени и перепаду температур, зависит от направления тока.

Эффект открыт Уильямом Томсоном в 1851 году.

Объяснение эффекта в первом приближении заключается в следующем. В условиях, когда вдоль проводника, по которому протекает ток, существует градиент температуры, причём направление тока соответствует движению электронов от горячего конца к холодному, при переходе из более горячего сечения в более холодное электроны передают избыточную энергию окружающим атомам (выделяется теплота), а при обратном направлении тока, проходя из более холодного участка в более горячий, пополняют свою энергию за счёт окружающих атомов (теплота поглощается).

В полупроводниках важным является то, что концентрация носителей в них сильно зависит от температуры. Если полупроводник нагрет неравномерно, то концентрация носителей заряда в нём будет больше там, где выше температура, поэтому градиент температуры приводит к градиенту концентрации, вследствие чего возникает диффузионный поток носителей заряда. Это приводит к нарушению электронейтральности. Разделение зарядов порождает электрическое поле, препятствующее разделению. Таким образом, если в полупроводнике имеется градиент температуры, то в нём имеется объёмное электрическое поле ${\displaystyle E'}$.

Предположим теперь, что через такой образец пропускается электрический ток под действием внешнего электрического поля ${\displaystyle E}$. Если ток идёт против внутреннего поля ${\displaystyle E'}$, то внешнее поле должно совершать дополнительную работу при перемещении зарядов относительно поля ${\displaystyle E'}$, что приведёт к выделению тепла, дополнительного к ленц-джоулевым потерям. Если ток (или внешнее поле ${\displaystyle E}$) направлен по ${\displaystyle E'}$, то ${\displaystyle E'}$ само совершает работу по перемещению зарядов для создания тока. В этом случае внешний источник тратит энергию для поддержания тока меньшую, чем в том случае, когда внутреннего поля ${\displaystyle E'}$ нет. Работа поля ${\displaystyle E'}$ может совершаться только за счёт тепловой энергии самого проводника, поэтому он охлаждается. Явление выделения или поглощения тепла в проводнике, обусловленное градиентом температуры, при прохождении тока носит название эффекта Томсона. Таким образом, вещество нагревается, когда поля ${\displaystyle E}$ и ${\displaystyle E'}$ противоположно направлены, и охлаждается, когда их направления совпадают.

В общем случае, количество тепла, выделяемое в объёме dV, определяется соотношением

${\displaystyle dQ^{T}=-\tau (\nabla T\cdot \mathbf {j} )\,dt\,dV,}$

где ${\displaystyle \tau }$ — коэффициент Томсона, который выражается в вольтах на кельвин и имеет ту же размерность, что и термоэлектродвижущая сила[1].

См. также

• Эффект Пельтье
• Эффект Зеебека
• Термоэлектрические явления

Примечания

1. Власов, Мурин, 1990, Коэффициент Томсона, с. 43.

Источники

• А. Д. Власов. Единицы величин в науке и технике : Справочник / А. Д. Власов, Б. П. Мурин. — М. : Энергоатомиздат, 1990. — 176 с. — ББК 22.3. — УДК 53.081(035.5)^(G). — ISBN 5-283-03966-8.