飽和水蒸気量 （ほうわすいじょうきりょう） a(T) [g/m3 ] は、1 m3 の空間に存在できる水蒸気 の質量 を g で表したものである。飽和水蒸気密度 ともいう。これは温度 T [℃] が小さいと小さくなる。
水蒸気を理想気体 と見なすと、飽和水蒸気量 a(T) は以下の式で示される：
a
(
T
)
=
217
×
e
(
T
)
T
+
273.15
{\displaystyle a(T)={\dfrac {217\times e(T)}{T+273.15}}}
湿度 RH [％] は、その温度の飽和水蒸気量に対して、水蒸気量（絶対湿度 ）との比で表す。逆にそれと理想気体の状態方程式 により水蒸気量を計算できる。
飽和水蒸気圧曲線。沸点で1気圧 になる。 空気中の飽和水蒸気圧 e(T) は気温 で決まり、この値を超える分圧 を有する水蒸気は安定して存在できない。
e(T) は近似的に Tetens (1930) のパラメータ値による August他の式
e
(
T
)
=
6.1078
×
10
7.5
T
T
+
237.3
{\displaystyle e(T)=6.1078\times 10^{\frac {7.5T}{T+237.3}}}
により、指定した温度 T [℃] における飽和水蒸気圧 e(T) [hPa] が求まる。
飽和水蒸気圧に湿度 RH [％] を掛けることにより、水蒸気分圧 を求めることができる。
水蒸気圧を臨界 圧 (= 22.12 MPa) まででの良い近似で求めるには、ワグナー (Wagner) 式を用いる
：
ln
P
w
P
c
=
T
c
T
(
a
1
θ
+
a
2
θ
1.5
+
a
3
θ
3
+
a
4
θ
3.5
+
a
5
θ
4
+
a
6
θ
7.5
)
=
(
a
1
θ
+
a
2
θ
1.5
+
a
3
θ
3
+
a
4
θ
3.5
+
a
5
θ
4
+
a
6
θ
7.5
)
1
−
θ
{\displaystyle {\begin{aligned}[]\ln {\frac {P_{w}}{P_{c}}}&={\frac {T_{c}}{T}}\left(a_{1}\theta +a_{2}\theta ^{1.5}+a_{3}\theta ^{3}+a_{4}\theta ^{3.5}+a_{5}\theta ^{4}+a_{6}\theta ^{7.5}\right)\\&={\frac {\left(a_{1}\theta +a_{2}\theta ^{1.5}+a_{3}\theta ^{3}+a_{4}\theta ^{3.5}+a_{5}\theta ^{4}+a_{6}\theta ^{7.5}\right)}{1-\theta }}\end{aligned}}}
これは以下と等価である、
P
w
=
P
c
⋅
exp
(
a
1
θ
+
a
2
θ
1.5
+
a
3
θ
3
+
a
4
θ
3.5
+
a
5
θ
4
+
a
6
θ
7.5
1
−
θ
)
{\displaystyle P_{w}=P_{c}\cdot \exp {\left({\frac {a_{1}\theta +a_{2}\theta ^{1.5}+a_{3}\theta ^{3}+a_{4}\theta ^{3.5}+a_{5}\theta ^{4}+a_{6}\theta ^{7.5}}{1-\theta }}\right)}}
但し、
Pw [kPa]Pc =22120 kPaTc =647.096 KT [K]=T [℃]+273.15 )θ =1-T Tc a 1 =-7.85951783a 2 =1.84408259a 3 =-11.7866497a 4 =22.6807411a 5 =-15.9618719a 6 =1.80122502他には、 Green および Perry の式によっても求めることができる[ 3] [ 4]
p
=
exp
(
C
1
+
C
2
T
+
C
3
ln
T
+
C
4
T
C
5
)
[
P
a
]
{\displaystyle p=\exp(C_{1}+{\frac {C_{2}}{T}}+C_{3}\ln {T}+C_{4}\,T^{C_{5}})[\mathrm {Pa} ]}
ただし
T
[
K
]
{\displaystyle T\,[\mathrm {K} ]}
C
1
=
73.649
{\displaystyle C_{1}=73.649}
C
2
=
−
7258.2
{\displaystyle C_{2}=-7258.2}
C
3
=
−
7.3037
{\displaystyle C_{3}=-7.3037}
C
4
=
4.1685
×
10
−
6
{\displaystyle C_{4}=4.1685\times 10^{-6}}
C
5
=
2
{\displaystyle C_{5}=2}
湿り空気 の水蒸気分圧が飽和水蒸気圧を上回っても、水蒸気が凝縮 しないことがあり、これを過飽和状態 と呼ぶ。過飽和状態の水蒸気は不安定であり、微小な粒子などを核として急速に凝縮するか、低温の場合は凝華 （昇華 の逆）して氷晶となる。自然界 では、この現象により雲 が発生する。人工降雨 では、ヨウ化銀 などの微粒子を過飽和状態の空気中に散布して水蒸気の凝縮を促す。
水 には0℃ 以下でも凍結しない過冷却 状態があるので、氷点下 における水の飽和水蒸気圧も存在する。自然界、特に大気上空の空気は、雲 を構成する微小な水滴が過冷却状態にある。そして、この状態において微量の氷晶が形成されると、氷の飽和水蒸気圧が水の飽和水蒸気圧よりも少し低い影響で、氷の周りにある微小水滴が蒸発して氷の表面に凝華していく、ライミングというプロセスが始まり、急速に氷晶が成長する。
また、放射線により気体分子が電離して発生するイオンを核として、過飽和状態の水蒸気が凝縮することを応用したものが霧箱 である。
主な気温における飽和水蒸気量 (
H
2
O
{\displaystyle H_{2}O}
[ 5]
気温 (℃)
飽和水蒸気量 (g/m3 )
50
82.8
40
51.1
35
39.6
30
30.3
25
23.0
20
17.2
15
12.8
10
9.39
5
6.79
0
4.85
-5
3.24
-10
2.14
-20
0.882
-30
0.338
-40
0.119
-50
0.0381
Wagner, Wolfgang; Pruss, A. (1993). “International Equations for the Saturation Properties of Ordinary Water Substance. Revised According to the International Temperature Scale of 1990. Addendum to J. Phys. Chem. Ref. Data 16 , 893 (1987)”. Journal of Physical and Chemical Reference Data 22 (3): 783–787. doi :10.1063/1.555926 . ISSN 0047-2689 . Wagner, W.; Pruß, A. (2002). “The IAPWS Formulation 1995 for the Thermodynamic Properties of Ordinary Water Substance for General and Scientific Use”. Journal of Physical and Chemical Reference Data 31 (2): 387–535. doi :10.1063/1.1461829 . ISSN 0047-2689 . 
![{\displaystyle {\begin{aligned}[]\ln {\frac {P_{w}}{P_{c}}}&={\frac {T_{c}}{T}}\left(a_{1}\theta +a_{2}\theta ^{1.5}+a_{3}\theta ^{3}+a_{4}\theta ^{3.5}+a_{5}\theta ^{4}+a_{6}\theta ^{7.5}\right)\\&={\frac {\left(a_{1}\theta +a_{2}\theta ^{1.5}+a_{3}\theta ^{3}+a_{4}\theta ^{3.5}+a_{5}\theta ^{4}+a_{6}\theta ^{7.5}\right)}{1-\theta }}\end{aligned}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/940ad10794869a27e36ce44056b858771178ae6c)
![{\displaystyle p=\exp(C_{1}+{\frac {C_{2}}{T}}+C_{3}\ln {T}+C_{4}\,T^{C_{5}})[\mathrm {Pa} ]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/bc35e0a8a1f0e118bf3c8afa08f2f86e435f5b46)
![{\displaystyle T\,[\mathrm {K} ]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/29ad3eb07d734e6c40ac901004d55887b307e964)
